在不銹鋼管漏磁無(wú)損檢測(cè)中，往往沒有去考慮鐵磁性構(gòu)件運(yùn)動(dòng)速度對(duì)漏磁場(chǎng)形成的影響。但隨著檢測(cè)速度的不斷提高，高速運(yùn)動(dòng)對(duì)檢測(cè)機(jī)理和檢測(cè)性能的影響將會(huì)表現(xiàn)出來(lái)，除了不銹鋼管中存在的渦流效應(yīng)，還有更深層次的磁后效現(xiàn)象，速度越快，磁后效影響越明顯。

  在靜態(tài)或低速磁化過程中，不需要考慮磁化建立所需的時(shí)間；在高速漏磁檢測(cè)中，這一建立時(shí)間雖然非常短，但影響重大。磁感應(yīng)強(qiáng)度（或磁化強(qiáng)度）隨磁場(chǎng)變化的延遲現(xiàn)象稱為磁后效現(xiàn)象。如圖5-41所示，當(dāng)外磁場(chǎng)從0突然階躍變化到時(shí)，磁性材料的磁感應(yīng)強(qiáng)度并不是立即全部達(dá)到穩(wěn)定值Bm，而是一部分瞬時(shí)到達(dá)B2另一部分緩慢趨近穩(wěn)定值。

  磁化強(qiáng)度逐漸達(dá)到穩(wěn)定狀態(tài)的時(shí)間稱為磁化弛豫時(shí)間，這一過程稱為磁化弛豫過程。單弛豫時(shí)間磁后效可表示為

    B-B2=(Bm-B2)x(1-e-/t)     (5-14)

  式中，B為任一時(shí)刻的磁感應(yīng)強(qiáng)度；B2為瞬時(shí)達(dá)到的那部分磁感應(yīng)強(qiáng)度；Bm為穩(wěn)定后的磁感應(yīng)強(qiáng)度，τ為弛豫時(shí)間參量。

  當(dāng)鐵磁體被磁化時(shí)，磁矩的方向?qū)l(fā)生變化，而且為了滿足自由能最低的要求，價(jià)電子也在離子之間擴(kuò)散，但這種擴(kuò)散不是和磁場(chǎng)的變化同時(shí)完成的，在時(shí)間上有一定的滯后性。根據(jù)一般電子或離子擴(kuò)散理論，電子或離子的擴(kuò)散是具有一定弛豫時(shí)間的，弛豫時(shí)間τ為

  由式（5-15）可知，升高溫度會(huì)使弛豫時(shí)間減少，但在實(shí)際檢測(cè)過程中不可行。

  在不銹鋼管進(jìn)入磁化線圈后，鋼管中發(fā)生的變化有：磁疇壁的位移、磁化矢量的轉(zhuǎn)動(dòng)、價(jià)電子在離子之間的擴(kuò)散。這三種過程都會(huì)有一定的阻尼，不銹鋼管中磁感應(yīng)強(qiáng)度的變化不能瞬間完成。磁疇壁位移的阻力主要來(lái)自材料內(nèi)部結(jié)構(gòu)的不均勻，如內(nèi)應(yīng)力的不均勻和雜質(zhì)空洞分布的不均勻。對(duì)于磁化矢量的轉(zhuǎn)動(dòng)，由于其在外磁場(chǎng)作用下完成，故需考慮靜磁能。磁矩轉(zhuǎn)動(dòng)是在晶格上進(jìn)行的，所以又要考慮晶格各向異性能，如果物質(zhì)中有應(yīng)力，就會(huì)產(chǎn)生另一種各向異性能，同樣會(huì)對(duì)晶格轉(zhuǎn)動(dòng)起阻礙作用。因此，弛豫時(shí)間受多種因素的影響，目前還沒有直接的理論計(jì)算方法。

  在不銹鋼管漏磁檢測(cè)中，隨著磁化器與被測(cè)構(gòu)件間相對(duì)運(yùn)動(dòng)速度的提高，磁后效現(xiàn)象的影響不能忽略。可以采用加長(zhǎng)沿磁化場(chǎng)方向上的磁化器長(zhǎng)度來(lái)減小這一影響，但對(duì)具有回轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)的循環(huán)磁化過程，磁后效現(xiàn)象將會(huì)直接影響漏磁檢測(cè)的靈敏度，并且難以消除。

  為此，在理論上和試驗(yàn)中，一方面尋求不銹鋼管磁化弛豫時(shí)間的計(jì)算和測(cè)量方法，將有利于精確評(píng)價(jià)磁后效的影響程度；另一方面，尋求新的漏磁檢測(cè)方法來(lái)消除磁后效影響，將是高速或超高速漏磁檢測(cè)需要研究的問題。對(duì)此，在研制高速漏磁檢測(cè)設(shè)備時(shí)，應(yīng)盡可能地去探索如何減少或者避免磁后效現(xiàn)象。